G-parite - G-parity

Olarak teorik fizik , G-parite a, çarpımsal kuantum sayısı genelleştirilmesine kaynaklanan Cı-parite için multipletler parçacıkların.

Cı -parity yalnızca nötr sistemleri için geçerlidir; içerisinde pion triplet, sadece π ⁰ sahiptir Cı -parity. Öte yandan, güçlü etkileşim görmez elektrik yükü , bu nedenle tt arasında ayrım yapamaz ⁺ , π ⁰ ve π ^- . Biz genelleme yapabiliriz C verilen bir multipletin tüm yük durumları için geçerlidir böylece -parity:

${\ Displaystyle {\ mathcal {G}} {\} {pmatrix başlar \ pi ^ {+} \\\ pi ^ {0} \\\ pi ^ {-} \ ucu {pmatrix}} = \ eta _ {G } {\ {pmatrix başlar} \ pi ^ {+} \\\ pi ^ {0} \\\ pi ^ {-} \ ucu {pmatrix}}}$

burada η _G = ± 1 olan özdeğerler ve G -parity. G -parity operatörü olarak tanımlanmaktadır

${\ Displaystyle {\ mathcal {G}} = {\ mathcal {C}} \ e ^ {(i \ pi I_ {2})}}$

burada bir Cı- -parity operatör ve bir ₂ 2. bileşeni ile ilişkili operatörü izospin "vektör". G -parity bir kombinasyonudur yük konjugasyon ve π rad izospin alan 2. ekseni etrafında (180 °) dönme. Yük eşleniği ve izospin kuvvetli etkileşimlerle korunur göz önüne alındığında, böyledir G . Zayıf ve elektromanyetik etkileşim olsa da, altında değişmez değildir G -parity. ${\ Displaystyle {\ mathcal {C}}}$

Yana G -parity bir bütün çoklu olmaya uygulanır, yük eşleniği nötr bir varlık olarak çoklu görmek zorundadır. Bu durumda, 0, ortalama yükü ile tek multiplet özdurumları olacak G , yani

${\ Displaystyle {\ çubuğu {S}} = {\ çubuğu {B}} = {\ çubuğu {Y}} = 0}$

(bakınız Q , B , Y, ).

Genel olarak

${\ Displaystyle \ eta _ {G} = \ eta _ {C} \, (- 1) ^ {I}}$

burada η _Cı a, Cı- -parity özdeğerler ve bir izospin olup. İçin fermiyon-antifermion sistemleri, elimizdeki

${\ Displaystyle \ eta _ {G} = (- 1) ^ {S + T + I} \}$.

burada S toplamıdır eğirme , L toplam yörünge açısal momentum kuantum sayısı . İçin bozonu-antiboson sistemleri Elimizdeki

${\ Displaystyle \ eta _ {G} = (- 1) ^ {L + I} \}$.

Ayrıca bakınız

• Quark modeli

Referanslar

• TD Lee ve CN Yang (1956). "Şarj çekimi, yeni kuantum sayısı G ve nükleon-antinucleon sistemine ilişkin seçim kuralları". Il Nuovo Çimento . 3 (4): 749-753. Bibcode : 1956NCim .... 3..749L . doi : 10.1007 / BF02744530 .
• Charles Goebel (1956). "Nn Annihilation'a için Seçim Kuralları". Fiz. Rev . 103 (1): 258-261. Bibcode : 1956PhRv..103..258G . doi : 10,1103 / PhysRev.103.258 .