Radar kesiti - Radar cross-section

Tipik RCS diyagramı ( A-26 İstilacı )

Radar kesiti ( RCS ), bir nesnenin radar tarafından ne kadar algılanabilir olduğunun bir ölçüsüdür . Bu nedenle, nesnenin elektromanyetik imzası olarak adlandırılır. Daha büyük bir RCS, bir nesnenin daha kolay algılandığını gösterir.

Bir nesne sınırlı miktarda radar enerjisini kaynağa geri yansıtır. Bunu etkileyen faktörler şunları içerir:

  • hedefin yapıldığı malzeme;
  • aydınlatıcı radar sinyalinin dalga boyuna göre hedefin boyutu ;
  • hedefin mutlak boyutu;
  • geliş açısı (radar ışınının hedef ve radar kaynağına oryantasyonu şekline bağlıdır hedefin belirli bir kısmı, edecek olan açı);
  • yansıyan açı (yansıyan ışının hedefin vurduğu kısımdan ayrıldığı açı; olay açısına bağlıdır);
  • hedefin yönüne göre iletilen ve alınan radyasyonun polarizasyonu.

Hedefleri tespit etmede önemli olmakla birlikte, emitörün gücü ve mesafe, bir RCS'nin hesaplanmasını etkileyen faktörler değildir çünkü RCS, hedefin yansıtma özelliğinin bir özelliğidir.

Radar kesiti, geniş bir aralıktaki uçakları tespit etmek için kullanılır. Örneğin, (düşük algılanabilirliğe sahip olacak şekilde tasarlanmış) bir hayalet uçak , kendisine düşük bir RCS (emici boya, düz yüzeyler, sinyali kaynaktan başka bir yere yansıtmak için özel olarak açılı yüzeyler gibi) veren tasarım özelliklerine sahip olacaktır . yüksek bir RCS'ye sahip olacak bir yolcu uçağının aksine (çıplak metal, bazı sinyalleri kaynağa geri yansıtması garanti edilen yuvarlak yüzeyler, motorlar, antenler vb. gibi birçok çıkıntı). RCS , özellikle uçak ve balistik füzeleri içeren uygulamalarda, radar gizli teknolojisinin geliştirilmesinin ayrılmaz bir parçasıdır . Mevcut askeri uçaklar için RCS verileri en yüksek düzeyde sınıflandırılmıştır.

Bazı durumlarda, birçok nesneyi içeren zemindeki bir alana bakmak ilgi çekicidir. Bu durumlarda, bir kümenin ortalama radar kesiti olan diferansiyel saçılma katsayısı ( normalleştirilmiş radar kesiti veya geri saçılım katsayısı olarak da adlandırılır ) σ 0 ("sigma nought") olarak adlandırılan ilgili bir niceliğin kullanılması yararlıdır. birim alan başına nesne sayısı:

nerede:

  • RCS i , belirli bir nesnenin radar kesitidir ve
  • A i , o nesneyle ilişkili zemindeki alandır.

Tanım

Gayri resmi olarak, bir nesnenin RCS'si, söz konusu nesne ile aynı güç yansımasını üretecek olan, mükemmel şekilde yansıtan bir kürenin kesit alanıdır. (Bu hayali kürenin daha büyük boyutları daha güçlü yansımalar üretecektir.) Dolayısıyla, RCS bir soyutlamadır: bir nesnenin radar kesit alanı, o nesnenin fiziksel kesit alanı ile mutlaka doğrudan bir ilişki taşımaz, ancak diğerlerine bağlıdır. faktörler.

Daha az gayri resmi olarak, bir radar hedefinin RCS'si, iletilen radar gücünü kesen ve ardından bu gücü izotropik olarak radar alıcısına geri dağıtan etkili bir alandır .

Daha kesin olarak, bir radar hedefinin RCS'si, hedefte iletilen güç yoğunluğunu kesmek için gereken varsayımsal alandır, böylece yakalanan toplam güç izotropik olarak yeniden yayılırsa, alıcıda fiilen gözlemlenen güç yoğunluğu üretilir. Bu ifade, monostatik (radar vericisi ve alıcısı birlikte konumlandırılmış) radar denklemini her seferinde bir terim inceleyerek anlaşılabilir :

nerede

  • = vericinin giriş gücü (watt)
  • = radar verici antenin kazancı (boyutsuz)
  • = radardan hedefe olan mesafe (metre)
  • = hedefin radar kesiti (metre kare)
  • = radar alıcı antenin etkin alanı (metre kare)
  • = radar tarafından hedeften geri alınan güç (watt)

Radar denkleminde terimi radar vericisi hedefe üreten güç yoğunluğu (metre başına vat karesinin) temsil eder. Bu güç yoğunluğu, alan birimlerine (metre kare) sahip radar kesiti ile hedef tarafından yakalanır . Bu nedenle, ürün güç (watt) boyutlarına sahiptir ve radar hedefi tarafından yakalanan varsayımsal bir toplam gücü temsil eder. İkinci terim, yakalanan bu gücün hedeften radar alıcısına izotropik yayılmasını temsil eder. Böylece, ürün , radar alıcısında yansıyan güç yoğunluğunu temsil eder (yine metrekare başına watt). Alıcı anten daha sonra bu güç yoğunluğunu etkin alanla toplar ve yukarıdaki radar denkleminde verildiği gibi radar tarafından alınan gücü (watt) verir.

Bir radar hedefi tarafından olay radar gücünün saçılması asla izotropik değildir (küresel bir hedef için bile) ve RCS varsayımsal bir alandır. Bu ışıkta, RCS, deneysel olarak gözlemlenen oranı için radar denkleminin "doğru çalışmasını" sağlayan bir düzeltme faktörü olarak görülebilir . Ancak, RCS son derece değerli bir kavramdır çünkü tek başına hedefin bir özelliğidir ve ölçülebilir veya hesaplanabilir. Böylece RCS, belirli bir hedefe sahip bir radar sisteminin performansının, radar ve angajman parametrelerinden bağımsız olarak analiz edilmesini sağlar. Genel olarak, RCS, radar ve hedefin oryantasyonunun güçlü bir işlevidir veya bistatik (radar vericisi ve alıcısı aynı yerde bulunmaz) için, verici-hedef ve alıcı-hedef yönelimlerinin bir işlevidir. Bir hedefin RCS, büyüklüğüne bağlıdır yansıtma yüzeyinin ve yönlülük hedefin geometrik şeklinin neden radar yansıma.

Faktörler

Boy

Kural olarak, bir nesne ne kadar büyükse, radar yansıması o kadar güçlü ve dolayısıyla RCS'si o kadar büyük olur. Ayrıca bir bandın radarı belirli büyüklükteki nesneleri bile algılamayabilir. Örneğin, 10 cm (S-band radar) yağmur damlalarını algılayabilir ancak damlacıkları çok küçük olan bulutları algılayamaz.

Malzeme

Metal gibi malzemeler güçlü bir şekilde radar yansıtıcıdır ve güçlü sinyaller üretme eğilimindedir. Ahşap ve kumaş (genelde yapılan uçak ve balon parçaları gibi) veya plastik ve cam elyafı daha az yansıtıcıdır veya radara karşı gerçekten şeffaftır, bu da onları radomlar için uygun hale getirir . Çok ince bir metal tabakası bile bir nesneyi güçlü bir şekilde radar yansıtıcı yapabilir. Saman genellikle metalize plastik veya camdan (gıda maddelerindeki metalize folyolara benzer şekilde) mikroskobik olarak ince metal tabakalarla yapılır.

Ayrıca, radar antenleri gibi bazı cihazlar Radar aktif olacak şekilde tasarlanmıştır ve bu RCS'yi artıracaktır.

Radar emici boya

SR-71 Blackbird ve diğer uçaklar özel "ile boyanmıştır demir top boya küçük metalik kaplı topları oluşuyordu." Alınan radar enerjisi yansıtılmak yerine ısıya dönüştürülür.

Şekil, yön ve yön

F-117A'nın yüzeyleri düz ve çok açılı olacak şekilde tasarlanmıştır. Bunun etkisi, radarın geniş bir açıyla ( normal ışına göre ) gelmesi ve daha sonra benzer şekilde yüksek bir yansıma açısıyla sekmesidir; ileri saçılır. Kenarlar yuvarlak yüzeyler olmaması için keskindir. Yuvarlak yüzeyler genellikle radar kaynağına normal yüzeyin bir kısmına sahip olacaktır. Normal boyunca herhangi bir ışın olayı normal boyunca geri yansıyacağından, bu güçlü bir yansıyan sinyal sağlayacaktır.

Yandan bakıldığında bir savaş uçağı, önden bakıldığında aynı uçağa göre çok daha geniş bir alan sunacaktır. Diğer tüm faktörler eşit olduğunda, uçak yandan önden daha güçlü bir sinyale sahip olacaktır, bu nedenle radar istasyonu ile hedef arasındaki oryantasyon önemlidir.

Pürüzsüz yüzeyler

Bir yüzeyin kabartması, birçok yönden RCS'yi artıracak köşe yansıtıcıları olarak işlev gören girintiler içerebilir . Bu, açık bomba yuvalarından , motor girişlerinden, mühimmat direklerinden, inşa edilmiş bölümler arasındaki bağlantılardan vb. kaynaklanabilir. Ayrıca, bu yüzeyleri radar emici malzemelerle kaplamak pratik olmayabilir .

Ölçüm

Bir hedefin radardaki görüntüsünün boyutu, genellikle σ sembolü ile temsil edilen ve metrekare olarak ifade edilen radar kesiti veya RCS ile ölçülür . Bu geometrik alana eşit değildir. Öngörülen bir enine kesit alanı 1 m bir mükemmel iletken küre 2 (yani 1.13 m'lik bir çapa) 1 m'lik bir RCS olacaktır 2 . Kürenin çapından çok daha küçük radar dalga boyları için RCS'nin frekanstan bağımsız olduğuna dikkat edin. Bunun aksine, alanın kare bir yassı levha 1 m 2 bir RCS olacaktır σ = 4π bir 2 / λ 2 (burada A = alan, λ = dalga boyu), ya da 13,962 m 2 radar düz dik olup olmadığını 10 GHz yüzey. Normal olmayan geliş açılarında , enerji alıcıdan uzağa yansır ve RCS'yi azaltır. Modern hayalet uçakların, küçük kuşlar veya büyük böceklerle karşılaştırılabilir bir RCS'ye sahip olduğu söylenir, ancak bu, uçak ve radara bağlı olarak büyük ölçüde değişir.

RCS doğrudan hedefin kesit alanıyla ilgiliyse, bunu azaltmanın tek yolu fiziksel profili küçültmek olacaktır. Bunun yerine, radyasyonun çoğunu uzağa yansıtarak veya onu emerek, hedef daha küçük bir radar kesiti elde eder.

Bir hedefin RCS'sinin ölçümü, bir radar yansıtma aralığında veya saçılma aralığında gerçekleştirilir . İlk menzil türü, hedefin vericilerden belirli bir mesafede özel olarak şekillendirilmiş bir alçak RCS pilon üzerinde konumlandırıldığı bir dış mekan menzilidir. Böyle bir menzil, radar soğurucularını hedefin arkasına yerleştirme ihtiyacını ortadan kaldırır, ancak yerle çok yollu etkileşimler azaltılmalıdır.

Bir yankısız oda da yaygın olarak kullanılır. Böyle bir odada, hedef merkezde dönen bir sütun üzerine yerleştirilir ve duvarlar, zeminler ve tavan, radar emici malzeme yığınlarıyla kaplanır. Bu emiciler, yansımalar nedeniyle ölçümün bozulmasını önler. Kompakt bir aralık, uzak alan koşullarını simüle etmek için reflektörlü yankısız bir odadır.

Bir santimetre dalga radarı için tipik değerler şunlardır:

Hesaplama

Nicel olarak, RCS üç boyutlu olarak şu şekilde hesaplanır:

RCS nerede , hedefte ölçülen gelen güç yoğunluğu ve hedeften uzakta görülen saçılan güç yoğunluğu .

Elektromanyetik analizde bu genellikle şu şekilde yazılır:

nerede ve uzak alan saçılımı ve gelen elektrik alan yoğunlukları sırasıyla.

Tasarım aşamasında, gerçek bir nesneyi üretmeden önce RCS'nin nasıl görüneceğini tahmin etmek için bir bilgisayar kullanmak genellikle arzu edilir . Bu tahmin sürecinin birçok yinelemesi kısa sürede düşük maliyetle gerçekleştirilebilirken, bir ölçüm aralığının kullanılması genellikle zaman alıcı, pahalı ve hataya açıktır. Maxwell denklemlerinin doğrusallığı, RCS'yi çeşitli analitik ve sayısal yöntemlerle hesaplamayı nispeten basit hale getirir, ancak değişen askeri ilgi seviyeleri ve gizlilik ihtiyacı, yine de alanı zorlaştırmıştır.

Maxwell denklemlerini sayısal algoritmalar yoluyla çözme alanına hesaplamalı elektromanyetikler denir ve RCS tahmin problemine birçok etkili analiz yöntemi uygulanmıştır. RCS tahmin yazılımı genellikle büyük süper bilgisayarlarda çalıştırılır ve gerçek radar hedeflerinin yüksek çözünürlüklü CAD modellerini kullanır .

Yüksek frekans yaklaşımlar gibi geometrik optikler , Fiziksel Optik , geometrik kırınım kuramı , kırınım düzgün teorisi ve fiziksel teori difraksiyonu , kullanılan dalga boyu hedef özellik boyutundan daha kısadır.

İstatistiksel modeller ki-kare , Rice ve log-normal hedef modellerini içerir. Bu modeller, ortalama bir değer verilen RCS'nin olası değerlerini tahmin etmek için kullanılır ve radar Monte Carlo simülasyonlarını çalıştırırken kullanışlıdır .

Sınır eleman yöntemi ( momentler yöntemi ), sonlu farklar zaman alanı yöntemi ( FDTD ) ve sonlu eleman yöntemleri gibi tamamen sayısal yöntemler , bilgisayar performansı ile daha uzun dalga boyları veya daha küçük özelliklerle sınırlıdır.

Basit durumlar için, bu iki tür yöntemin dalga boyu aralıkları önemli ölçüde örtüşse de, zor şekiller ve malzemeler veya çok yüksek doğruluk için bunlar çeşitli hibrit yöntem türlerinde birleştirilir .

Kesinti

B-2 Spirit radara 'görünmez' hale başarıyla ilk uçağın biriydi.
Fransız donanmasına ait modern bir fırkateyn olan Forbin'den detay . Yönlü görünüm, gizlilik için radar kesitini azaltır .

RCS azaltma, uçaklar, füzeler, gemiler ve diğer askeri araçlar için gizli teknolojide esas olarak önemlidir. Daha küçük RCS ile araçlar, ister karadaki kurulumlardan, ister güdümlü silahlardan veya diğer araçlardan olsun, radar algılamasından daha iyi kaçabilir. Azaltılmış imza tasarımı, radar karşı önlemlerinin geliştirilmiş etkinliği yoluyla platformların genel beka kabiliyetini de geliştirir.

Birkaç yöntem mevcuttur. Belirli bir radar konfigürasyonu için bir hedefin tespit edilebileceği mesafe, RCS'nin dördüncü köküne göre değişir. Bu nedenle, algılama mesafesini onda birine düşürmek için, RCS 10.000 kat azaltılmalıdır. Bu iyileştirme derecesi zorlu olsa da, konsept/tasarım aşamasında platformları etkilerken ve aşağıda açıklanan kontrol seçeneklerini uygulamak için uzmanlar ve gelişmiş bilgisayar kodu simülasyonları kullanırken genellikle mümkündür.

Amaç şekillendirme

Amaca yönelik şekillendirme ile hedefin yansıtıcı yüzeylerinin şekli, enerjiyi kaynaktan uzağa yansıtacak şekilde tasarlanmıştır. Amaç genellikle hedefin hareket yönü hakkında bir “sessizlik konisi” oluşturmaktır. Enerji yansıması nedeniyle, pasif (multistatik) radarlar kullanılarak bu yöntem yenilir .

Amaca yönelik şekillendirme, F-117A Nighthawk gizli saldırı uçağındaki yüzey kaplama tasarımında görülebilir . 1970'lerin sonlarında tasarlanan bu uçak, ancak 1988'de halka açıklanmış olsa da, gelen radar enerjisini kaynaktan uzağa yansıtmak için çok sayıda düz yüzey kullanıyor. Yue, tasarım aşaması için sınırlı kullanılabilir bilgi işlem gücünün, yüzey sayısını minimumda tuttuğunu öne sürüyor. B-2 Ruh gizli bombardıman, daha fazla işlem gücü yararlanmıştır olan konturlu şekiller ve RCS de bir azalma mümkün kılar. F-22 Raptor ve F-35 Lightning II amaçlı şekillendirme trendini sürdürmeyi daha da küçük monostatik RCS olması söz.

Saçılan enerjiyi şekillendirmeden yönlendirme

Bu teknik, esas olarak meta yüzeylerin icadından sonra diğer tekniklere kıyasla nispeten yenidir. Daha önce bahsedildiği gibi, geometri değişikliğindeki birincil amaç, saçılan dalgaları geri saçılan yönden (veya kaynaktan) uzağa yönlendirmektir. Ancak, aerodinamik açısından performanstan ödün verebilir. Son zamanlarda kapsamlı bir şekilde araştırılan uygulanabilir bir çözüm, hedefin geometrisini değiştirmeden saçılan dalgaları yeniden yönlendirebilen metayüzeyleri kullanmaktır. Bu tür metayüzeyler temel olarak iki kategoride sınıflandırılabilir: (i) Dama tahtası metayüzeyleri, (ii) Gradyan indeks metayüzeyleri.

Aktif iptal

Aktif iptal ile hedef, bir olay radar sinyalinin tahmin edilen yansımasına (gürültü önleyici kulak telefonlarına benzer şekilde) yoğunlukta eşit fakat fazda zıt bir radar sinyali üretir. Bu , yansıyan ve üretilen sinyaller arasında yıkıcı parazit oluşturarak RCS'nin azalmasına neden olur. Aktif iptal tekniklerini dahil etmek için, iptal için gerekli üretilen enerjinin doğasını tanımladıkları için, aydınlatıcı radar sinyalinin dalga biçiminin ve varış açısının kesin özellikleri bilinmelidir. Basit veya düşük frekanslı radar sistemleri dışında, karmaşık işlem gereksinimleri ve bir uçak, füze veya başka bir hedefin geniş bir yönü üzerinde yansıyan radar sinyalinin kesin yapısını tahmin etmenin zorluğu nedeniyle aktif iptal tekniklerinin uygulanması son derece zordur.

Radar emici malzeme

Radar emici malzeme (RAM) orijinal yapıda veya oldukça yansıtıcı yüzeylere ek olarak kullanılabilir. En az üç tür RAM vardır: rezonanslı, rezonanssız manyetik ve rezonanssız büyük hacim.

  • Rezonanslı ama biraz 'kayıplı' malzemeler hedefin yansıtıcı yüzeylerine uygulanır. Malzemenin kalınlığı, beklenen aydınlatıcı radar dalgasının (bir Salisbury ekranı ) dörtte bir dalga boyuna karşılık gelir . Gelen radar enerjisi, yıkıcı bir dalga girişim deseni oluşturmak için RAM'in dış ve iç yüzeylerinden yansıtılır. Bu, yansıyan enerjinin iptali ile sonuçlanır. Beklenen frekanstan sapma, radar absorpsiyonunda kayıplara neden olacaktır, bu nedenle bu tip RAM sadece tek, ortak ve değişmeyen frekansa sahip radarlara karşı faydalıdır.
  • Rezonanssız manyetik RAM , yüzeyin gelen radar dalgalarına yansımasını azaltmak için epoksi veya boya içinde asılı ferrit parçacıkları kullanır . Rezonanssız RAM, gelen radar enerjisini daha geniş bir yüzey alanı üzerinde dağıttığı için, genellikle yüzey sıcaklığında önemsiz bir artışa neden olur, böylece kızılötesi imzada bir artış olmadan RCS'yi azaltır. Rezonanssız RAM'in önemli bir avantajı, geniş bir frekans aralığında etkili olabilmesidir, oysa rezonant RAM dar bir tasarım frekansı aralığı ile sınırlıdır.
  • Büyük hacimli RAM, genellikle fiberglas altıgen hücreli uçak yapılarına veya diğer iletken olmayan bileşenlere eklenen dirençli karbon yüklemesidir . Dirençli malzemelerin kanatları da eklenebilir. Köpük veya aerojel ile aralıklı ince dirençli levhalar uzay aracı için uygun olabilir.

Yalnızca dielektriklerden ve iletkenlerden yapılan ince kaplamalar, çok sınırlı bir soğurma bant genişliğine sahiptir, bu nedenle, ağırlık ve maliyet izin verdiğinde, rezonanslı RAM veya rezonanssız RAM olarak manyetik malzemeler kullanılır.

Plazma bazlı RCS azaltma

Plazma gizliliği , bir uçağın RCS'sini azaltmak için iyonize gaz (plazma) kullanmak için önerilen bir işlemdir. Elektromanyetik radyasyon ve iyonize gaz arasındaki etkileşimler, uçakları radardan gizli teknoloji olarak gizlemek de dahil olmak üzere birçok amaç için kapsamlı bir şekilde incelenmiştir. Çeşitli yöntemler, daha basit elektrostatik veya radyo frekansı (RF) deşarjlarından daha karmaşık lazer deşarjlarına kadar, radarı saptırmak veya absorbe etmek için bir aracın etrafında bir plazma tabakası veya bulutu oluşturabilir. RCS'yi bu şekilde azaltmak teorik olarak mümkündür, ancak pratikte bunu yapmak çok zor olabilir. RCS etkisi deneylerde gösterilmiş olsa da, bir roketin yanı sıra bir savaş uçağı için ön enjeksiyon, manevra kabiliyetini ve hızı artırdı.

Optimizasyon yöntemleri

İnce rezonanssız veya geniş rezonanslı kaplamalar, bir Leontovich empedans sınır koşuluyla modellenebilir (ayrıca bkz . Elektrik empedansı ). Bu, teğetsel elektrik alanının yüzeydeki teğetsel manyetik alana oranıdır ve kaplama içinde yüzey boyunca yayılan alanları yok sayar. Bu, özellikle sınır eleman yöntemi hesaplamaları kullanılırken kullanışlıdır . Yüzey empedansı ayrı ayrı hesaplanabilir ve test edilebilir. Bir için izotropik bir yüzeye doğru yüzey empedansı 377 eşittir ohm boş alan empedans . İzotropik olmayan ( anizotropik ) kaplamalar için, optimal kaplama hedefin şekline ve radar yönüne bağlıdır, ancak dualite, Maxwell'in elektrik ve manyetik alanlar arasındaki denklemlerinin simetrisi, optimal kaplamaların η 0 × η 1 olduğunu söyler. = 377 2 Ω 2 η, 0 ve η 1 kenarları ve / veya radar yönü ile aynı hizaya anizotropik yüzey empedans dikey bileşenleri vardır.

Mükemmel bir elektrik iletkeni, elektrik alanı kenara paralel olan doğrusal polarizasyon için ön kenardan ve elektrik alanı kenara dik olan arka kenardan daha fazla geri saçılıma sahiptir, bu nedenle yüksek yüzey empedansı ön kenarlara paralel olmalıdır. ve aralarında bir çeşit yumuşak geçiş ile en büyük radar tehdidi yönü için arka kenarlara dik.

Böyle bir gizli gövdenin radar kesitini hesaplamak için, yüzey empedansını hesaplamak için tipik olarak tek boyutlu yansıma hesaplamaları, ardından kenarların kırınım katsayılarını hesaplamak için iki boyutlu sayısal hesaplamalar ve kırınım katsayılarını hesaplamak için küçük üç boyutlu hesaplamalar yapılır. köşeler ve noktalar. Kesit daha sonra kırınım katsayıları kullanılarak, fiziksel kırınım teorisi veya diğer yüksek frekans yöntemiyle, aydınlatılmış pürüzsüz yüzeylerden gelen katkıları dahil etmek için fiziksel optikle ve herhangi bir pürüzsüz gölgeli parçanın etrafında dönen sürünen dalgaları hesaplamak için Fock hesaplamalarıyla birlikte hesaplanabilir. .

Optimizasyon ters sıradadır. Birincisi, şekli optimize etmek ve en önemli özellikleri bulmak için yüksek frekanslı hesaplamalar, ardından sorunlu alanlarda en iyi yüzey empedanslarını bulmak için küçük hesaplamalar, ardından tasarım kaplamalarına yansıma hesaplamaları yapar. Büyük sayısal hesaplamalar, sayısal optimizasyon için çok yavaş çalışabilir veya çok büyük bilgi işlem gücü mevcut olduğunda bile çalışanları fizikten uzaklaştırabilir.

Bir antenin RCS'si

Anten durumunda, toplam RCS, Yapısal Mod RCS ve Anten Modu RCS olarak iki ayrı bileşene ayrılabilir. RCS'nin iki bileşeni, antende meydana gelen iki saçılma olayıyla ilgilidir. Anten yüzeyine bir elektromanyetik sinyal düştüğünde, elektromanyetik enerjinin bir kısmı uzaya geri saçılır. Buna yapısal mod saçılması denir. Enerjinin geri kalan kısmı anten etkisinden dolayı emilir. Soğurulan enerjinin bir kısmı, anten modu saçılımı olarak adlandırılan empedans uyumsuzlukları nedeniyle tekrar uzaya saçılır.

Ayrıca bakınız

Referanslar

  • Shaeffer, Tuley ve Knott. Radar Kesiti . SciTech Yayıncılık, 2004. ISBN  1-891121-25-1 .
  • Harrington, Roger F. Zaman-Harmonik Elektromanyetik Alanlar . McGraw-Hill, Inc., 1961. ISBN  0-471-20806-X
  • Balanis, Constantine A. İleri Mühendislik Elektromanyetik . Wiley, 1989. ISBN  0-471-62194-3 .
  • “Sondaki Kenarlarla Kırınımın Hesaplanması için Karşılıklılığa Dayalı Bir Hibrit Yöntem”David R. Ingham, IEEE Trans. Antenler Yayılımı. , 43 No. 11, Kasım 1995, s. 1173–82.
  • “Bir Galerkin BoR Prosedüründe Revize Edilmiş Entegrasyon Yöntemleri” David R. Ingham, Applied Computational Electromagnetics Society (ACES) Journal 10 No. 2, Temmuz, 1995, s. 5–16.
  • “Sondaki Kenarlara ve Sondaki Uçlara Hibrit Bir Yaklaşım” David R. Ingham, ACES Sempozyumu bildirileri , 1993, Monterey.
  • “FDTD Hesaplamalarına Dayalı Uzak Alana Zaman Alanı Ekstrapolasyonu” Kane Yee , David Ingham ve Kurt Shlager, IEEE Trans. Antenler Yayılımı. , 39 No. 3, Mart 1991, s. 410–413.
  • “Karşılıklılık Kullanılarak Kenar Kırınımının Sayısal Hesaplanması” David Ingham, Proc. Int. Konf. Antenler Yayılımı. , IV, Mayıs 1990, Dallas, s. 1574–1577.
  • “FDTD Hesaplamalarına Dayalı Uzak Alana Zaman Alanı Ekstrapolasyonu” Kane Yee, David Ingham ve Kurt Shlager, davetli bildiri, Proc. URSI Konf. , 1989, San Jose .

Dış bağlantılar